各種模態(tài)分析方法總結(jié)與比較

《各種模態(tài)分析方法總結(jié)與比較》由會員分享，可在線閱讀，更多相關《各種模態(tài)分析方法總結(jié)與比較（19頁珍藏版）》請在裝配圖網(wǎng)上搜索。

1、各種模態(tài)分析方法總結(jié)與比較 一、模態(tài)分析 模態(tài)分析是計算或試驗分析固有頻率、阻尼比和模態(tài)振型這些模態(tài)參 數(shù)的過程。 模態(tài)分析的理論經(jīng)典定義：將線性定常系統(tǒng)振動微分方程組中的物理 坐標變換為模態(tài)坐標，使方程組解耦，成為一組以模態(tài)坐標及模態(tài)參數(shù)描 述的獨立方程，以便求出系統(tǒng)的模態(tài)參數(shù)。坐標變換的變換矩陣為模態(tài)矩 陣，其每列為模態(tài)振型。 模態(tài)分析是研究結(jié)構(gòu)動力特性一種近代方法，是系統(tǒng)辨別方法在工程 振動領域中的應用。模態(tài)是機械結(jié)構(gòu)的固有振動特性，每一個模態(tài)具有特 定的固有頻率、阻尼比和模態(tài)振型。這些模態(tài)參數(shù)可以由計算或試驗分析 取得，這樣一個計算或試驗分析過程稱為模態(tài)分析。這個分析過程如果是

2、 由有限元計算的方法取得的，則稱為計算模記分析；如果通過試驗將采集 的系統(tǒng)輸入與輸出信號經(jīng)過參數(shù)識別獲得模態(tài)參數(shù)，稱為試驗模態(tài)分析。 通常，模態(tài)分析都是指試驗模態(tài)分析。振動模態(tài)是彈性結(jié)構(gòu)的固有的、整 體的特性。如果通過模態(tài)分析方法搞清楚了結(jié)構(gòu)物在某一易受影響的頻率 范圍內(nèi)各階主要模態(tài)的特性，就可能預言結(jié)構(gòu)在此頻段內(nèi)在外部或內(nèi)部各 種振源作用下實際振動響應。因此，模態(tài)分析是結(jié)構(gòu)動態(tài)設計及設備的故 障診斷的重要方法。 模態(tài)分析最終目標是在識別出系統(tǒng)的模態(tài)參數(shù)，為結(jié)構(gòu)系統(tǒng)的振動特 性分析、振動故障診斷和預報以及結(jié)構(gòu)動力特性的優(yōu)化設計提供依據(jù)。 二、各模態(tài)分析方法的總結(jié) 一) 單自由度法 一般來

3、說，一個系統(tǒng)的動態(tài)響應是它的若干階模態(tài)振型的疊加。但是 如果假定在給定的頻帶內(nèi)只有一個模態(tài)是重要的，那么該模態(tài)的參數(shù)可以 單獨確定。以這個假定為根據(jù)的模態(tài)參數(shù)識別方法叫做單自由度(SDOF)法 nl。在給定的頻帶范圍內(nèi)，結(jié)構(gòu)的動態(tài)特性的時域表達表示近似為： lhC)]=W} e冷Q {|/}T 2-1 r R R 而頻域表示則近似為： 旳6)]= Qr '仇 +Ur L LR 2-2 九丿 3 2 r 單自由度系統(tǒng)是一種很快速的方法，幾乎不需要什么計算時間和計算 機內(nèi)存。 這種單自由度的假定只有當系統(tǒng)的各階模態(tài)能夠很好解耦時才是正 確的。然而實際情況通常并不是這樣的，所以就需要用

4、包含若干模態(tài)的模 型對測得的數(shù)據(jù)進行近似，同時識別這些參數(shù)的模態(tài)，就是所謂的多自由 度(MDOF)法。 單自由度算法運算速度很快，幾乎不需要什么計算和計算機內(nèi)存，因 此在當前小型二通道或四通道傅立葉分析儀中，都把這種方法做成內(nèi)置選 項。然而隨著計算機的發(fā)展，內(nèi)存不斷擴大，計算速度越來越快，在大多 數(shù)實際應用中，單自由度方法已經(jīng)讓位給更加復雜的多自由度方法。 1、峰值檢測 峰值檢測是一種單自由度方法，它是頻域中的模態(tài)模型為根據(jù)對系統(tǒng) 極點進行局部估計(固有頻率和阻尼)。峰值檢測方法基于這樣的事實：在 固有頻率附近，頻響函數(shù)通過自己的極值，此時其實部為零(同相部分最 小），而虛部和幅值最大（

5、相移達90°，幅度達峰值）圖1。出現(xiàn)極值的那 個固有頻率就是阻尼固有頻率①的良好估計。相應的阻尼比C ,的估計可 rr 用半功率點法得到。設①和①分處在阻尼固有頻率的兩側(cè)（w ＜① ＜①）, 1 2 1 r 2 2-3 2-4 則： w -w —2 1 2w 2、模態(tài)檢測 模態(tài)檢測是根據(jù)頻域中的模態(tài)模型對復模態(tài)（或?qū)嵞B(tài)）向量進行局 部估計的一種單自由度方法。在lhCw）L Q '〔轉(zhuǎn)+UrL lr中略去剩余 （jw-九丿 w 2 r 項則單個頻響函數(shù)在w處的值近似為： r 和（.） Q屮屮 Q屮屮 A H \jw U 丫 lr_jr u 一r_1r_jr =

6、 —j- 2P tj r （jw -&+ jw ）） -G -G r r r r r 圓擬合是一種單自由度方法，用頻域中的模態(tài)模型對系統(tǒng)極點和復模 態(tài)（或?qū)嵞B(tài)）向量進行局部估計。此方法依據(jù)事實是：單自由度系統(tǒng)的速 度頻響函數(shù)（速度對力）在奈奎斯特圖（即實部對虛部）上呈現(xiàn)為一個圓。如 果把其他模態(tài)的影響近似為一個復常數(shù)，那么在共振頻率①附近，頻響函 r 數(shù)的基本公式為： H ( ◎)= tj 一①）+R+j1 r 2-6 因此，首先要選擇共振頻率附近的一組頻率響應點，通過這些點擬合 成一個圓。阻尼固有頻率①可以看成是復平面上數(shù)據(jù)點之間角度變化率最 r

7、 大（角間隔最大）的那個點的頻率，也可以看成是相位角與圓心的相位角最 為接近的那個數(shù)據(jù)點的頻率。對于分得開的模態(tài)而言，二者的差別是很小。 阻尼比匚估計如下: r ① tan r IT + tan 2-7 式中①，①：分居在①兩側(cè)的兩個頻率點： 1 2 r 9，e ：分別為頻率點在①和①得半徑與①得半徑之間的夾角。 1 2 1 2 r 圓的直徑和阻尼固有頻率點的角位置含有復留數(shù)U+jV的信息： 2-8 帖 22 + V2 ,tan(x)= U V 式中0 :圓的直徑 a :園心與固有頻率點的連線跟虛軸之間的夾角. 圓擬合法速度也很快，但為避免結(jié)果出

8、錯，特別是在模態(tài)節(jié)點附近， 需要操作者參與。 二) 單自由度與多自由度系統(tǒng) 粘性阻尼單自由度SDOF系統(tǒng)如圖2的力平衡方程式表示慣性力、阻尼 力、彈性力與外力之間的平衡 圖2 單自由度系統(tǒng) 2-9 MX(t)+ CX C)+ KxC)= f C) 其中M：質(zhì)量C:阻尼K： xXx :加速度，速度，位移f：外力t時間變 量，把結(jié)構(gòu)中所呈現(xiàn)出來的全部阻尼都近似為一般的粘性阻尼。 把上面的時間域方程變換到拉氏域復變量P，并假設初始位移和初始 速度為零，則得到拉氏域方程：(wp 2 + Cp + K )= F (p )，或Z (p )X (p )= F (p ) Z:動剛

9、度經(jīng)過變換可得傳遞函數(shù)的定義，H(p)= Z-1(p)即X(p)= H(p)F(p) (p)= ,1/M , 、 p 2 + (C / M )p + (K / M ) 2-10 上式右端的分母叫做系統(tǒng)特征方程，它的根即是系統(tǒng)的極點是： 九=-(C / (2M ))±\；(C /(2M )》-(K / M ) 2T1 1,2 如果沒有阻尼C=0，則所論系統(tǒng)是保守系統(tǒng)。我們定義系統(tǒng)的無阻尼 固有頻率為： 珂=JK/M 2-4 臨界阻尼Cc的定義為使(2.3)式中根式項等于零的阻尼值: C = 2MJK / M 2-5 c 而臨界阻尼分數(shù)或阻尼比z 1為：Z]=CC

10、c，阻尼有時也有用品質(zhì)因數(shù) 即Q因數(shù)表示： Q = 1/（2%） 2-6 系統(tǒng)按阻尼值的大小可以分成過阻尼系統(tǒng)（Z ]>1）、臨界阻尼系統(tǒng)（Z ]=1）和欠阻尼系統(tǒng)（Z]<1）。過阻尼系統(tǒng)的響應只含有衰減成分、沒有振 蕩趨勢。欠阻尼系統(tǒng)的響應時一種衰減振動，而臨界阻尼系統(tǒng)則是過阻尼 系統(tǒng)與欠阻尼系統(tǒng)之間的一種分界。 實際系統(tǒng)的阻尼比很少有大于 10%的，除非這些系統(tǒng)含有很強的阻尼 機制，因此我們只研究欠阻尼的情形。 在欠阻尼的情況下式2- 1 1兩個共軛復根： 2-7 X* — j? 1 1 1 其中.1為阻尼因子? 1為阻尼固有頻率。有關系統(tǒng)極點的另外一些

11、關系式 有： X1 = c 1+九1—匚12 b C1 =—匚 *1 I Q = 2 +G 2 1 1 1 2-8 2-9 2-10 2-11 2-2 式寫成 如下形式： 2-12 在展開成部分分式形式，則有： 2-13 H(p)=算 + A*，這里 A 二 1/M p -九 p — X* 1 j 2? 這里的A和A*是留數(shù)。 11 多自由度系統(tǒng) 多自由度系統(tǒng)可以用簡單的力平衡代數(shù)方程演化成形式相似的一個 矩陣的方程。下面是以而自由度系統(tǒng)為例。如圖： 圖 3 多自由度系統(tǒng) 該系統(tǒng)的運動方程如下 M X +(C + C h C) m

12、 X +(C + C )X (t) 2 2 2 3 2 寫成矩陣形式是 —CX (t)+(K + K )x (t)— K x(t)=f (t) 2 2 1 2 —C X ? )+(K + K 2 1 2 3 2 (t )+(K + K )X C)— K X C)= f C) 2-14 M 0 1 0 M 2 C +C 12 —C 2 —C 2 C + C 23 K +K 12 —K 2 —K 2 K + K 23 2-15 或者[m KJ+ lc KJ+ [k f} 2-16 其中［M］、［C］、［K］、｛f(t)｝和｛x

13、(t)｝分別為質(zhì)量矩陣、阻尼矩陣、剛度矩陣、 方向量和響應向量。把這個時間域的矩陣方程變換到拉氏域(變量為 p) 且假定初始位移和初始速度為零，則得： 2-17 2-18 (2 Im ］+ pb ］+ k I^x (p )L If (p)｝ 或者是 \z(p)阪(p)｝=(F(p)｝ 式中：［Z(p)］動剛度矩陣 可以得到傳遞函數(shù)矩陣為： |ZCp^ 式中 adj dz (p )D： |Z (p)的伴隨矩陣，等于 Z ij :\z (p )]去掉第行第列后的行列式 j ； j 1 T如果i + j等于偶數(shù) ￡ = < j I-1 T如果i + j等于奇數(shù) ij

14、 Ih (p )LIz (p )11 二吋j(z 丿 傳遞函數(shù)矩陣含有幅值函數(shù)。 2-19式中的分母，即是Iz(p)]的韓烈士，叫做系統(tǒng)的特征方程。與單自 由度情況一樣，系統(tǒng)特征方程的根，即系統(tǒng)極點，決定系統(tǒng)的共振頻率。 根據(jù)特征值問題，可以求出系統(tǒng)特征方恒的根。為了把系統(tǒng)方程 2-17轉(zhuǎn)化 為一般的特征值問題公式，加入下面的恒等式 2-20 2-21 (ph ]- p\m DX }=￡} 將此式與 2-17 式結(jié)合在一起得： (pLa]+[b DY }={f " 其中 如果力函數(shù)等于零，那么式2-19就成了關于實值矩陣的一般特征值問 題，其特征值

15、馬祖下列方程的 p 值： |pLa]+[b] = 0 2-22 它的根就是特征方程|Z(p) = 0的根。對于N各自由度系統(tǒng)，此方程有 2N 個呈復共軛對出現(xiàn)的特征根： 「九 一 1 0 G + jO 1 1 0 九 G + jO N 九* 1 0 N N G _ jO 1 1 0 九* N G _ jO NN \ A \ 2-23 同單自由度系統(tǒng)一樣，多自由度系統(tǒng)的極點的實部Q是阻尼因子，虛 r 部①是阻尼固有頻率。 r 三）實模態(tài)和復模態(tài) 按照模態(tài)參數(shù)（主要指模態(tài)頻率及模態(tài)向量）是實數(shù)還是復數(shù)，模態(tài) 可以

16、分為實模態(tài)和復模態(tài)。對于無阻尼或比例阻尼振動系統(tǒng)，其各點的振 動相位差為零或 180 度，其模態(tài)系數(shù)是實數(shù)，此時為實模態(tài)；對于非比例 阻尼振動系統(tǒng)，各點除了振幅不同外相位差也不一定為零或 180度，這樣 模態(tài)系數(shù)就是復數(shù)，即形成復模態(tài)。 1 復模態(tài)與實模態(tài)理論 在擬合頻段，實模態(tài)理論中傳遞函數(shù)在 k 點激勵 Z 點響應的留數(shù)表達式 H (o)= X kl R kl e；0r 0 = _ arctan r (k, l = 1,2,…,n) (1) 其中， R 為留數(shù)； r kl G和v構(gòu)成的復數(shù)為系統(tǒng)的復特征值九：九=_G + jv r r r r r r 擬

17、合頻段復模態(tài)理論中傳遞函數(shù)在 k 點激勵 f 點響應的留數(shù)表達式為 H(O)& r=1 r R eju 0 = _ arctan r R eja f r=1 2*G 2 + (y - CO r r _G ' r— 乂v r e j0 r (k， l = 1,…，n) 2） 由（1）、（2）式中可以看出，傳遞函數(shù)共振峰處復模態(tài)的相位與實模態(tài)相 位的差別在于多出的復留數(shù)相位a,由傳遞函數(shù)的逆變換可以得到脈沖響 r 應函數(shù)，由此可以得到物理坐標系中結(jié)構(gòu)的自由響應表達式。 對于無阻尼結(jié)構(gòu)，t時刻第r階模態(tài)k點的振動為 x =? Y sint + 0 ）

18、 （3） kr kr r r r 粘性比例阻尼：t時刻第r階模態(tài)k點的振動為 x =? Yesint +0 ） （4） kr kr r dr r 一般粘性阻尼：t時刻第r階模態(tài)k點的振動為 x = 2T耳 e-b/Tcos t + 0 +y ） ⑸ kr r kr dr r kr 式中，ekr表示振型幅值；Q表示模態(tài)頻率；e表示相位角。 可以看出， 無阻尼和比例阻尼系統(tǒng)的初相位與初始條件有關，與物 理坐標無關，具有模態(tài)（振型）保持性；而一般粘性阻尼系統(tǒng)的初相位 還與物理坐標k有關，每個物理坐標振動時并不同時達到平衡位置和最 大位置，不具備模態(tài)保持性， 是行波形式．但各物理坐標

19、的相位差保持 不變， 各點的振動周期、 衰減率仍保持相同 J ．從物理坐標點的自由 響應公式還可看出，即使各測點留數(shù)為復數(shù)，但如果留數(shù)的相位差，即 振型的幅角相同， 那么還是可以得到振動周期內(nèi)形狀不變且節(jié)點固定的 振型．這樣模態(tài)雖是復模態(tài)， 但表現(xiàn)出實模態(tài)的性質(zhì)．因此實模態(tài)理論 的實振型與復模態(tài)理論中復模態(tài)的差別在于各測點峰值相位差的大?。? 2實模態(tài)提取方法 復模態(tài)理論中模態(tài)參數(shù)（ 特征值和特征向量）均為復數(shù)，在進行結(jié)構(gòu) 模型修正時大量采用復數(shù)矩陣和復數(shù)迭代運算，計算工作量大，效率低； 實模態(tài)理論中模態(tài)參數(shù)為實數(shù)，物理概念明確，后續(xù)結(jié)構(gòu)模型修正計算公 式簡單，計算工作量小又節(jié)約空間，故實模

20、態(tài)得到廣泛的應用，實際測試 得到的傳遞函數(shù)留數(shù)一般都為復數(shù)，要由復模態(tài)經(jīng)過實模態(tài)提取技術才能 得到實模態(tài)。復模態(tài)提取實模態(tài)的方法主要有：根據(jù)復模態(tài)的實部、虛部 或相位確定實模態(tài)的傳統(tǒng)方法；I b r a h i m的擴大模型法；C h e n 的傳遞函數(shù)提取法等。目前的模態(tài)分析軟件中普遍使用的為傳統(tǒng)方法。由 復模態(tài)實部或虛部獲得實模態(tài)向量的方法為：直接取復留數(shù)的實部或虛部 作為實模態(tài)理論中的留數(shù)，進行規(guī)格化得到實模態(tài)振型． 由復模態(tài)相位獲得實模態(tài)向量的方法為： 取復留數(shù)的幅值作為實模 態(tài)理論中的留數(shù)，根據(jù)sin °r)的數(shù)值接近1或T,將留數(shù)相位歸為90 ° 或-90 °，然后盡享振型規(guī)格化

21、，得到實模態(tài)振型，此振型中各測點相位 差即為0°或180°。用復模態(tài)理論獲得的復模態(tài)向量，由復振型的周期 變化中t=0即振動達到最大幅度時的振幅之比表示。 三、模態(tài)分析的應用與發(fā)展 模態(tài)分析技術的應用可歸結(jié)為以下幾個方面： 1) 評價現(xiàn)有結(jié)構(gòu)系統(tǒng)的動態(tài)特性； 2) 在新產(chǎn)品設計中進行結(jié)構(gòu)動態(tài)特性的預估和優(yōu)化設計； 3) 診斷及預報結(jié)構(gòu)系統(tǒng)的故障； 4) 控制結(jié)構(gòu)的輻射噪聲； 5) 識別結(jié)構(gòu)系統(tǒng)的載荷。 對于實際的工程，用有限元軟件分析需要的頻率段，可查找振動原因， 或校核。模態(tài)分析可以看出在那些頻率段需要防止或避免共振時很有用。 首先，頻率和振型是結(jié)構(gòu)的固有特性，任何結(jié)構(gòu)都可以

22、進行模態(tài)分析； 其次，結(jié)構(gòu)的功能是不同的，不同結(jié)構(gòu)對應的模態(tài)分析的用途是有差別的。 對建筑結(jié)構(gòu)，模態(tài)分析可以知道結(jié)構(gòu)的避頻設計、用于抗震設計計算以及 考慮動力荷載的放大作用等。另外，還可以挖掘振型有關的信息。 機器、建筑物、航天航空飛行器、船舶、汽車等的實際振動千姿百態(tài)、 瞬息變化。模態(tài)分析提供了研究各種實際結(jié)構(gòu)振動的一條有效途徑。 首先，將結(jié)構(gòu)物在靜止狀態(tài)下進行人為激振，通過測量激振力與胯動 響應并進行雙通道快速傅里葉變換(FFT)分析，得到任意兩點之間的機 械導納函數(shù)(傳遞函數(shù))。用模態(tài)分析理論通過對試驗導納函數(shù)的曲線擬 合，識別出結(jié)構(gòu)物的模態(tài)參數(shù)，從而建立起結(jié)構(gòu)物的模態(tài)模型。根據(jù)模態(tài)

23、 疊加原理，在已知各種載荷時間歷程的情況下，就可以預言結(jié)構(gòu)物的實際 振動的響應歷程或響應譜。 模態(tài)分析軟件以美國的ME' ScopeVES的功能最為全面。ME' ScopeVES 軟件的功能包括信號處理(signal Process ing)、運行撓曲振型 (OperatingDeflection Shapes)、模態(tài)分析(Modal Analysi s)、結(jié)構(gòu)改 正(SDM)和聲學分析(Acous tics Analysi S)等，解決和分析機器與結(jié)構(gòu)的 振動噪聲問題。 主要可用于： 1、 可以顯示被測物體的實際工作形態(tài)(0DS)、模態(tài)、聲學分布形態(tài)和 工程數(shù)據(jù)的形態(tài)等； 2、 模塊

24、化結(jié)構(gòu)便于用戶根據(jù)自己的需要選擇合適的產(chǎn)品； 3、 強大的圖形顯示、結(jié)構(gòu)編輯、數(shù)據(jù)處理及動畫顯示功能； 4、軟件的開放性好，能夠與全球的多家廠商的硬件兼容； 5、主要應用的領域：航空航天、建筑橋梁、汽車制造、鋼鐵冶金、 軍工裝備等。 模態(tài)分析與參數(shù)辨識作為結(jié)構(gòu)動力學中的一種逆問題分析方法并在 工程實踐中應用是從 60年代中、后期開始，至今已有近四十年的歷史了。 這一技術首先在航空、宇航及汽車工業(yè)中開始發(fā)展。由于電子技術、信號 處理技術與設備的發(fā)展，到 80年代末這項技術已成為工程中解決結(jié)構(gòu)動 態(tài)性能分析、振動與噪聲控制、故障診斷等問題的重要工具。目前這一技 術已漸趨成熟。經(jīng)過二十余年的

25、研究發(fā)展，到目前為止模態(tài)分析技術已在 我國各個工程領域中廣泛應用，成為一種解決工程問題的重要手段。 在工程應用方面模態(tài)分析已滲透到我國各個工程領域，并取得了不少 成就。例如，某型火箭全裝置的實物模態(tài)試驗保證了火箭的準確發(fā)射與導 航，防止了發(fā)射的失??；模態(tài)分析與參數(shù)識別技術曾被成功地用于解決某 型航空發(fā)動機的嚴重振動故障，取得重大經(jīng)濟及社會效益；某型魚雷全裝 置實物水下模態(tài)試驗為魚雷的振動與噪聲控制確保導航性能提供了技術 依據(jù)；遠東第一高塔的上海東方明珠電視塔的振動模態(tài)試驗，為高塔的抗 風抗地震安全性設計提供了技術依據(jù)；目前世界上跨度第一的斜拉索楊浦 大橋的振動試驗對大橋抗風振動的安全性分析與

26、故障診斷提供了技術依 據(jù)；建立在模態(tài)分析技術上的樁基斷裂檢測技術已在高層建筑施工中廣泛 應用，提高了樁基的質(zhì)量，確保高層建筑的安全；……等等，這些成就不 勝枚舉?？傊?，二十余年的發(fā)展是迅速的，成就是顯著的，回顧這一發(fā)展 過程和取得的成就，可更激勵我們朝著新的目標奮發(fā)前進。 模態(tài)分析技術發(fā)展到今天已趨成熟，特別是線性模態(tài)理論方面的研究 已日臻完善，但在工程應用方面還有不少工作可做。首先是如何提高模態(tài) 分析的精度，擴大應用范圍。增加模態(tài)分析的信息量是提高分析精度的關 鍵，單靠增加傳感器的測點數(shù)目很難實現(xiàn)，目前提出的一種激光掃描方法 是大大增加測點數(shù)的有效辦法，測點數(shù)目的增加隨之而來的是增大數(shù)據(jù)采

27、 集與分析系統(tǒng)的容量及提高分析處理速度，在測試方法、數(shù)據(jù)采集與分析 方面還有不少研究工作可做。對復雜結(jié)構(gòu)空間模態(tài)的測量分析、頻響函數(shù) 的耦合、高頻模態(tài)檢測、抗噪聲干擾……等等方面的研究尚需進一步開展。 模態(tài)分析當前的一個重要發(fā)展趨勢是由線性向非線性問題方向發(fā)展。 非線性模態(tài)的概念早在I960年就由Rosenberg提出，雖有不少學者對非線 性模態(tài)理論進行了研究，但由于非線性問題本身的復雜性及當時工程實踐 中的非線性問題并引引起重視，非線性模態(tài)分析的發(fā)展受到限制。近年來 在工程中的非線性問題日益突出，因此非線性模態(tài)分析亦日益受到人們的 重視。最近已逐步形成了所謂非線性模態(tài)動力學。 關于非線性模態(tài)的正交性、解耦性、穩(wěn)定性、模態(tài)的分叉、滲透等問 題是當前研究的重點。在非線性建模理論與參數(shù)辨識方面的研究工作亦是 當今研究的熱點。非線性系統(tǒng)物理參數(shù)的識別、載荷識別方面的研究亦已 開始。展望未來，模態(tài)分析與試驗技術仍將以新的速度，新的內(nèi)容向前發(fā) 展。 姓名：徐海濱 學號：