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1、華中科技大學(xué)熱科學(xué)與工程實(shí)驗(yàn)室 HUST Lab of Thermal Science 突然把兩側(cè)介質(zhì)溫度降 低為 t并保持不變;壁 表面與介質(zhì)之間的表面 傳熱系數(shù)為 h。 兩側(cè)冷卻情況相同 、 溫 度分布對稱 。 中心為原 點(diǎn) 。 華中科技大學(xué)熱科學(xué)與工程實(shí)驗(yàn)室 HUST Lab of Thermal Science & Engineering 2021/3/21 31 導(dǎo)熱微分方程: 2 2 x tat 初始條件: ,0 0tt 邊界條件: (第三類 ) 0 ,0 xtx )(- , tthxtx 華中科技大學(xué)熱科學(xué)與工程實(shí)驗(yàn)室 HUST Lab of Thermal Science &
2、Engineering 2021/3/21 32 2 2 x tat ,0 0tt )(- , 0 ,0 tthxtx xtx 過余溫度 ),( txt 2 2 xa 00 ,0 -tt 0 ,0 xx xhxx - , 華中科技大學(xué)熱科學(xué)與工程實(shí)驗(yàn)室 HUST Lab of Thermal Science & Engineering 2021/3/21 33 采用分離變量法求解:令 )()( TxX 2 2 xa 00 ,0 -tt x hxx xx - , 0 ,0 Ddx XdXddTaT 2 211 只能為常數(shù): 2 211 dx Xd Xd dT aT 只為 的函數(shù) 只為 x的函數(shù)
3、華中科技大學(xué)熱科學(xué)與工程實(shí)驗(yàn)室 HUST Lab of Thermal Science & Engineering 2021/3/21 34 對 積分 DT aT 1 得到 aDeCT 1 式中 C1是積分常數(shù) , 常 數(shù)值 D的正負(fù)可以從物 理概念上加以確定 。 當(dāng)時(shí)間 趨于無窮大時(shí),過程達(dá)到穩(wěn)態(tài), 物體達(dá)到周圍環(huán)境溫度,所以 D必須為負(fù) 值 ,否則物體溫度將無窮增大。 華中科技大學(xué)熱科學(xué)與工程實(shí)驗(yàn)室 HUST Lab of Thermal Science & Engineering 2021/3/21 35 令 2D 21 d dT aT 則有 以及 2 2 2 1 dX X d x 以上
4、兩式的通解為: 21 aeCT )s i n ()c o s ( 32 xCxCX 于是 )s i n()c o s (),( 2 xBxAex a 華中科技大學(xué)熱科學(xué)與工程實(shí)驗(yàn)室 HUST Lab of Thermal Science & Engineering 2021/3/21 36 常數(shù) A、 B和 可由邊界條件確定。 00 ,0 -tt x hxx xx - , 0 ,0 (1) (2) (3) 由邊界條件( 2)得 B=0 )s i n()c o s (),( 2 xBxAex a ( a) 邊界條件( 3)代入 (b) 得 (c) htg )( ( a)式成為 (b) )c o
5、s (),( 2 xAex a 華中科技大學(xué)熱科學(xué)與工程實(shí)驗(yàn)室 HUST Lab of Thermal Science & Engineering 2021/3/21 37 將 右端整理成: htg )( Bihh 1 注意,這里 Bi數(shù)的尺度 為平板厚度的一半。 顯然, 是兩曲線交點(diǎn) 對應(yīng)的所有值。式 (c) 稱為 特征方程。 稱為 特征值。分別為 1、 2 n。 y 2 23 華中科技大學(xué)熱科學(xué)與工程實(shí)驗(yàn)室 HUST Lab of Thermal Science & Engineering 2021/3/21 38 )c o s (),( 111 21 xAex a )c o s (),(
6、 222 22 xAex a )c o s (),( 2 xAex nnan n . 1 )c o s (),( 2 n nn a xAex n 將無窮個(gè)解疊加: 至此,我們獲得了無窮個(gè)特解: 華中科技大學(xué)熱科學(xué)與工程實(shí)驗(yàn)室 HUST Lab of Thermal Science & Engineering 2021/3/21 39 利用初始條件 求 An 00 ,0 -tt 1 )c o s (),( 2 n nn a xAex n )c o s ()s i n ( )s i n (2 0 nnn n nA 解的最后形式為: )e x p ()c o s ()c o s ()s i n (
7、)s i n (2),( 2 1n 0 nn nnn n axx 令 n=n )e x p ()c o s (c o ss i n )s i n (2),( 22 1n0 nn nnn n axx 華中科技大學(xué)熱科學(xué)與工程實(shí)驗(yàn)室 HUST Lab of Thermal Science & Engineering 2021/3/21 40 xA n n n c os 1 0 x dxxAx dx mn n nm c osc osc os 0 100 0 0 2 0 c o s 2 s in s in c o s( c o s ) n n n n n nn x d x A x d x 由初始條件可
8、得: 上式兩邊乘于 cosmx,并在 (0, )范圍內(nèi)對積分得: 考慮式 (3-25)和三角函數(shù)的性質(zhì),上式右端當(dāng) m n 時(shí)均為零,故得: 華中科技大學(xué)熱科學(xué)與工程實(shí)驗(yàn)室 HUST Lab of Thermal Science & Engineering 2021/3/21 41 )e x p ()c o s (c o ss i n )s i n (2),( 22 1n0 nn nnn n axx 2Fo a 傅里葉準(zhǔn)則 )e x p ()c o s (c o ss i n )s i n (2),( 2 1n0 nn nnn n Foxx 2Fo a hBi x 無量綱距離 ) ,Fo B
9、i ,(),( 0 xfx 華中科技大學(xué)熱科學(xué)與工程實(shí)驗(yàn)室 HUST Lab of Thermal Science & Engineering 2021/3/21 42 定義無量綱的熱量 0Q Q 其中 Q為 0時(shí)間內(nèi)傳導(dǎo)的熱量(內(nèi)熱能的改 變量) VcQ 00 為 至無窮 時(shí)間內(nèi)的總傳導(dǎo)熱量 (物體內(nèi)能改變總量) 設(shè)從初始時(shí)刻至某一時(shí)刻 所傳遞的熱量為 Q: )( ),( 0 0 0 ttcV dVxttc Q Q V dVtt ttttV V 0 0 )(1 0 1 dV V V 0 11 dVttV V )(1 是 時(shí)刻物體的平均過余溫度。 華中科技大學(xué)熱科學(xué)與工程實(shí)驗(yàn)室 HUST La
10、b of Thermal Science & Engineering 2021/3/21 43 2 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱的正規(guī)狀況階段 當(dāng) Fo 0.2時(shí),采用級數(shù)的第一項(xiàng)計(jì)算偏差小 于 1%,故當(dāng) Fo 0.2時(shí) : xe Fo 1)( 111 1 0 c o s)c o s ()s i n ( )s i n (2 21 其中 1是第一特征值,是 Bi的函數(shù)。 Bi 0.01 0.05 0.1 0.5 1.0 5.0 10 50 100 1 0.0998 0.2217 0.3111 0.6533 0.8603 1.3138 1.4289 1.5400 1.5552 1.5708 )e x p ()c
11、o s (c o ss i n )s i n (2),( 22 1n0 nn nnn n axx 華中科技大學(xué)熱科學(xué)與工程實(shí)驗(yàn)室 HUST Lab of Thermal Science & Engineering 2021/3/21 44 為了分析這時(shí)溫度分布的特點(diǎn),將式取對數(shù)得: xFo 1 111 12 1 0 c o sc o ss i ns i n2ln)(ln 式右邊第一項(xiàng)是時(shí)間 的線性函數(shù) , 的系數(shù)只 與 Bi有關(guān) , 即只取決于第三類邊界條件 、 平壁 的物性與幾何尺寸 。 右邊第二項(xiàng)只與 Bi、 x/ 有關(guān) , 與時(shí)間 無關(guān) 。 上式說明 , 當(dāng) Fo 0.2,平壁內(nèi)所有各點(diǎn)
12、過余溫 度的對數(shù)都隨時(shí)間線性變化 , 并且變化曲線的 斜率都相等 ,這一溫度變化階段稱為非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱 的正規(guī)狀況階段 。 華中科技大學(xué)熱科學(xué)與工程實(shí)驗(yàn)室 HUST Lab of Thermal Science & Engineering 2021/3/21 45 ln( / 0 ) Fo 0. 2 正規(guī)狀況階段 x / = 0 x / = 1 ln( / 0 ) 正規(guī)狀況階段 xx m )(c o s)( ),( 1 這時(shí)比值與 無關(guān),僅與幾何位置 (x/)及邊界 條件 (Bi數(shù) )有關(guān)。即初始條件的影響已經(jīng)消失。 無論初始分布如何,無量綱溫度都是一樣的。 這是非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱的正規(guī)狀態(tài)或充分發(fā)展階段
13、。 當(dāng) Fo 0.2時(shí)任一點(diǎn)過余溫 度與中心過余溫度之比為 xe Fo 1)( 111 1 0 c o s)c o s ()s i n ( )s i n (2 21 華中科技大學(xué)熱科學(xué)與工程實(shí)驗(yàn)室 HUST Lab of Thermal Science & Engineering 2021/3/21 46 xx m )(c o s)( ),( 1 令 x = 可以計(jì)算平壁表面溫度和中心溫度的 比值 。 又由 表 3-1可知 , 當(dāng) Bi 0.1時(shí) , 1 0.95。 即當(dāng) Bi 0.1時(shí) , 平壁表 面溫度和中心溫度的差別小于 5%, 可以近似 認(rèn)為整個(gè)平壁溫度是均勻的 。 這就是 3-2節(jié)
14、集 總參數(shù)法的界定值定為 Bi 10, 即 Bi0.1時(shí) , 所有曲線上的過余溫度差值小于 5%, 這時(shí)可 以用集總參數(shù)法求解而誤差不大 。 一般為了 得到更高精確度 , 可使 Bi0.01為下限 , 誤差 極微 。 華中科技大學(xué)熱科學(xué)與工程實(shí)驗(yàn)室 HUST Lab of Thermal Science & Engineering 2021/3/21 55 例 3-2:一塊厚 100mm的鋼板放入溫度為 1000 的爐 中加熱。鋼板一面加熱,另一面可認(rèn)為是絕熱。初始 溫度 t0=20 ,求受熱面加熱到 500 所需時(shí)間,及剖 面上最大溫差。 (h = 174 W/(m2K), = 34.8 W
15、/(mK), a=0.555 10-5 m2/s) 解:這一問題相當(dāng)于厚 200mm平板對稱受熱問題 , 必須先求 m/0, 再由 m/0、 Bi查圖求 Fo。 m wwm 00 w/m可查圖 3-5。而 51.0C20C1000 C500C1000 00 tt tt ww 5.0KW / m8.34 m1.0KW / m1 7 4 2 hBi 21 Bi 華中科技大學(xué)熱科學(xué)與工程實(shí)驗(yàn)室 HUST Lab of Thermal Science & Engineering 2021/3/21 56 由 m/0和 Bi從圖 3-4查得 Fo=1.2(較困難)。 h6.0s1016.2/sm1055
16、5.0 )m1.0(2.1 325 22 aFo 又 x/=1, 從圖 3-5(p34)查得 w/m=0.8. 637.0 8.0 51.0 0 m 求中心(絕熱面)溫度 : 637.0 0 m C376C1 0 0 0)C1 0 0 0C20(637.0 ct 求剖面最大溫差 : C241C376C500m a x t 討論 : 直接計(jì)算 : 5.0KW / m8.34 m1.0KW / m1 7 4 2 hBi 查表 得 1 = 0.6533, 另: 51.0C20C1000 C500C1000 00 tt tt ww 華中科技大學(xué)熱科學(xué)與工程實(shí)驗(yàn)室 HUST Lab of Thermal
17、 Science & Engineering 2021/3/21 57 由溫度分布式 6533.0c os)6533.0e x p(6533.0c os6533.0s i n6533.0 6533.0s i n251.0 2 Fo 79 81.0)42 68.0e x p (07 01.151.0 Fo xe Fo 1)( 111 1 0 c o s)c o s ()s i n ( )s i n (2 21 得 Fo = 1.196. 華中科技大學(xué)熱科學(xué)與工程實(shí)驗(yàn)室 HUST Lab of Thermal Science & Engineering 2021/3/21 58 4 一維圓柱及球體非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱 經(jīng)過分析,對于半徑為 R的長圓柱和半徑為 R的球體 在第三類邊界條件下的一維非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問題,可以 導(dǎo)出和平壁形式類似的溫度分布 : 1 2 0 )e x p (),( n nnn fFoA x Bi 和 BiR分別為以 和 R 為特征尺寸的畢渥數(shù) 華中科技大學(xué)熱科學(xué)與工程實(shí)驗(yàn)室 HUST Lab of Thermal Science & Engineering 2021/3/21 59 第三章 作業(yè) 習(xí)題: 3-1, 3-3, 3-7, 3-12